|
Процесс 1-2 - изотермический, когда в начальном состоянии имеем влажный пар, а в конечном - перегретый.
В процессе изотермического расширения пара часть подводимой теплоты расходуется на изменение его внутренней потенциальной энергии и в этом состоит его отличие от того же процесса в идеальных газах:
∆иt= и2 – и1= (h2 - Р2 v2) – (h1 – Р1 v1), Дж/кг
Теплота определяется как:
qt=T(s2 – s1).
Работа расширения изотермического процесса из первого закона термодинамики:
lt = qt- ∆иt
Рассмотрим этот процесс на Р, V- диаграмме (рис. 1.6.9).
У нас есть точка 1, которая находится в области влажного насыщенного пара и характеризуется параметрами Р1, V1 , Т. В этой точке степень сухости равна х1. При подводе теплоты степень сухости будет возрастать до значения х=1, т.е пар перейдет в сухой насыщенный пар. При дальнейшем подводе теплоты объем настолько увеличивается, что давление пара будет интенсивно падать , что видно из диаграммы. Более низкому давлению пара Р2 соответствует более низкая температура насыщения (кипения), Поэтому пар в точке 2 будет перегретым 2 с параметрами Р2, V2 , Т2.
Линия 1-2 представляет собой изотерму процесса, иными словами процесс происходит при Т = const .
Изотермический процесс с большим перегревом пара практически не реализуется в паросиловых установках, так как степень преобразования энергии из тепловой формы в механическую форму по мере увеличения температуры пара уменьшается.
Рассмотрим этот процесс на Т, s- диаграмме (рис. 1.6.10).
У нас есть точка 1, с параметрами Р1, V1 , Т1, s1 , которая находится в области влажного насыщенного пара. Процесс происходит при Т = const до точки 2 и это наглядно видно на Т, s- диаграмме.
Рассмотрим этот процесс на h, s - диаграмме (рис. 1.6.11).
Координаты начальной точки 1 – пересечение Р1, х1
Координаты конечной точки 2 (рис. 1.6.11) изотермического процесса можно определить на пересечении изотермы Т = const с изобарой конечного состояния Р2 вобласти перегретого пара.
|
.png)
