В области абсолютного нуля энтропия тела в любом равновесном состоянии не зависит от температуры, объёма и др. параметров, характеризующих состояние тела, т.е. S=S_Т=0 при T→0, где S_Т=0 есть постоянная величина обозначаемая в дальнейшем через S⁰.

         Из тепловой теоремы Нернста следует, что вблизи абсолютного нуля теплоемкости С_v, С_р и коэффициент теплового расширения обращаются в ноль. Это вытекает из постоянства энтропии в области T→0, вследствие чего обращаются в ноль все ее частные производные.

         В каком состоянии (жидком или твердом, в виде чистого вещества или химического соединения) ни существовало бы вещество, энтропия его, согласно тепловой теоремы Нернста, приT→0 имеет одно и то же значение (если вещество в каждом из этих состояний находится в термодинамическом равновесии).

В частности, приT→0 энтропии любого вещества в жидком и твердом состояниях равны между собой.

      Постоянство энтропии при T→0 означает, что в области абсолютного нуля dQ=0, т.е. любая из изотерм совпадает с адиабатой S=S⁰.

         Таким образом, всякая изотермическая система при T→0 ведёт себя как адиабатическая система и может совершать работу только за счёт своей внутренней энергии, не поглощая теплоты от окружающих тел и не отдавая теплоты им. Наоборот, всякая адиабатическая система не отличается в этой области от изометрической. Следовательно путём адиабатического расширения тепла достичь абсолютного 0 невозможно.

T→0 каждое из тел при любом состоянии сохраняет неизменное значение энтропии, т е перестаёт отдавать теплоту окружающей среде.

               Газы находящиеся под неисчезающее малыми давлениями, конденсируются при Т значительно больших Т=0. Поэтому третий закон термодинамики относится к конденсированным системам, т.е. к твёрдым и жидким телам.